Exploitation des résultats de mesure

Le haut-parleur n'est jamais utilisé nu (il ne rayonne pas), il est toujours dans une enceinte, il nous faut donc tenir compte dans sa fréquence de résonance de la masse de rayonnement. Nous allons donc définir les paramètres d'un haut-parleur placé dans une enceinte close de volume infini pour tenir compte de cet effet. Nous définirons donc une pulsation de résonance $\omega_R=\sqrt{k/M}$ légèrement plus petite que $\omega_0$ et la fréquence correspondante $f_R$. Le $Q_{MS}$ correspondant à $\omega_0$ a pour valeur $m.\omega_0/h=\sqrt{k.m}/h$. La valeur corrigé du $Q_{MS}$ sera donc multipliée par $\sqrt{M/m}$. En tenant compte de $S_M=1/2.Q_{MS}$ et $S_E=(r_0-1).S_M$ on obtient $S_T=S_M+S_E=r_0.S_M$, ces valeurs étant calculées pour le haut-parleur nu. Pour obtenir la valeur corrigée de la masse de rayonnement on multiplie par $\sqrt{m/M}$ et nous obtiendrons le $S_T$ corrigé que nous désignerons de la même façon pour ne pas compliquer les choses

$$S_T=r_0.S_M.\sqrt{m/M}$$

c'est cette valeur qui servira dans le calcul des enceintes acoustiques.

Pour chacune des séries de mesures précédentes nous avons déterminé une masse de l'équipage mobile, nous pourrons donc calculer le produit $Bl$ par la relation générale

$$B^2l^2=\frac{R.(r_0-1).m.\omega_0}{Q_{MS}}$$

nous disposerons donc de quatre valeurs dont peut faire la moyenne et voir si elles sont compatibles.

De plus nous avons déterminé, à chaque fois, la période d'annulation de l'argument correspondant à l'influence de l'inductance. En désignant de façon générale par $\nu_3=T_0/T_3$ la fréquence normalisée correspondante on a

$$L=\frac{R.(r_0-1).Q_{MS}}{\omega_0.(1+{Q_{MS}}^2.{\nu_3}^2)}$$

on a donc ainsi quatre valeurs de l'inductance dont on peut faire la moyenne et s'en servir ultérieurement.

Pour définir l'efficacité intrinsèque du haut-parleur on pourra calculer la quantité

$$E=\frac{\Sigma.Bl}{R.M}$$

en choisissant les unités du système légal.